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巴魯夫傳感器的敏感元件與被測對象互不接觸，又稱非接觸式測溫儀表。這種儀表可用來測量運動物體、小目標和熱容量小或溫度變化迅速（瞬變）對象的表面溫度，也可用于測量溫度場的溫度分布。   溫度傳感器
　　zui常用的非接觸式測溫儀表基于黑體輻射的基本定律，稱為輻射測溫儀表。輻射測溫法包括亮度法（見光學高溫計）、輻射法（見輻射高溫計）和比色法（見比色溫度計）。各類輻射測溫方法只能測出對應的光度溫度、輻射溫度或比色溫度。只有對黑體（吸收全部輻射并不反射光的物體）所測溫度才是真實溫度。如欲測定物體的真實溫度，則必須進行材料表面發射率的修正。而材料表面發射率不僅取決于溫度和波長，而且還與表面狀態、涂膜和微觀組織等有關，因此很難測量。在自動化中往往需要利用輻射測溫法來測量或控制某些物體的表面溫度，巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫/39529839/39529830：單榮兵
如冶金中的鋼帶軋制溫度、軋輥溫度、鍛件溫度和各種熔融金屬在冶煉爐或坩堝中的溫度。在這些具體情況下，物體表面發射率的測量是相當困難的。對于固體表面溫度自動測量和控制，可以采用附加的反射鏡使與被測表面起組成黑體空腔。附加輻射的影響能提高被測表面的輻射和發射系數。利用發射系數通過儀表對實測溫度進行相應的修正，zui終可得到被測表面的真實溫度。zui為典型的附加反射鏡是半球反射鏡。球附近被測表面的漫射輻射能受半球鏡反射回到表面而形成附加輻射，從而提高發射系數式中ε為材料表面發射率，ρ為反射鏡的反射率。于氣體和液體介質真實溫度的輻射測量，則可以用插入耐熱材料管定深度以形成黑體空腔的方法。通過計算求出與介質達到熱平衡后的圓筒空腔的發射系數。在自動測量和控制中就可以用此值對所測腔底溫度（即介質溫度）進行修正而得到介質的真實溫度。 　　非接觸測溫優點：測量上限不受感溫元件耐溫程度的限制，因而對zui高可測溫度原則上沒有限制。對于1800℃以上的高溫，主要采用非接觸測溫方法。隨著紅外技術的發展，輻射測溫  溫度傳感器
逐漸由可見光向紅外線擴展，700℃以下直常溫都已采用，且分辨率很高。
當有兩種不同的導體和半導體A和B組成個回路，其兩端相互連接時，只要兩結點處的溫度不同，端溫度為T，稱為工作端或熱端，另端溫度為TO，稱為自由端（也稱參考端）或冷端，則回  溫度傳感器巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫傳感器,巴魯夫/39529839/39529830：單榮兵

路中就有電流產生，如圖2-1（a）所示，即回路中存在的電動勢稱為熱電動勢。這種由于溫度不同而產生電動勢的現象稱為塞貝克效應。與塞貝克有關的效應有兩個：其，當有電流流過兩個不同導體的連接處時此處便吸收或放出熱量（取決于電流的方向），稱為珀爾帖效應；其二，當有電流流過存在溫度梯度的導體時，導體吸收或放出熱量（取決于電流相對于溫度梯度的方向），稱為湯姆遜效應。兩種不同導體或半導體的組合稱為熱電偶。熱電偶的熱電勢EAB（T，T0）是由接觸電勢和溫差電勢合成的。接觸電勢是指兩種不同的導體或半導體在接觸處產生的電勢，此電勢與兩種導體或半導體的性質及在接觸點的溫度有關。溫差電勢是指同導體或半導體在溫度不同的兩端產生的電勢，此電勢只與導體或半導體的性質和兩端的溫度有關，而與導體的長度、截面大小、沿其長度方向的溫度分布無關。無論接觸電勢或溫差電勢都是由于集中于接觸處端點的電子數不同而產生的電勢，熱電偶測量的熱電勢是二者的合成。當回路斷開時，在斷開處a，b之間便有電動勢差△V，其極性和大小與回路中的熱電勢致。并規定在冷端，當電流由A流向B時，稱A為正極，B為負極。實驗表明，當△V很小時，△V與△T成正比關系。定義△V對△T的微分熱電勢為熱電勢率，又稱塞貝克系數。塞貝克系數的符號和大小取決于組成熱電偶的兩種導體的熱電特性和結點的溫度差。/39529839/39529830：單榮兵

種類
　　目前，電工委員會（IEC）推薦了8種類型的熱電偶作為標準化熱電偶，即為T型、E型、J型、K型、N型、B型、R型和S型。
編輯本段熱電阻
材料特性
　　導體的電阻值隨溫度變化而改變，通過測量其阻值推算出被測物體的溫度，利用此原理構  溫度傳感器
成的傳感器就是電阻溫度傳感器，這種傳感器主要用于-200—500℃溫度范圍內的溫度測量。純金屬是熱電阻的主要制造材料，熱電阻的材料應具有以下特性： 　　①電阻溫度系數要大而且穩定，電阻值與溫度之間應具有良好的線性關系。 　　②電阻率高，熱容量小，反應速度快。 /39529839/39529830：單榮兵